l'Aérophile, Mars 1914 81
-"uyque, c'est-à-dire que l'inclinaison de la
gente est en raison inverse de la tempéra-
i dT K
ture absolue (- -). On démontre facile-
m dS T
ment que le travail mécanique fourni par une
eente, adiabatique de T2 à T1 a pour mesure
l'aire 0 a,h e* que cette aire est proportion-
nelle au vecteur, bc, c'est-à-dire à la chute de
perature que subit le gaz par sa détente.
Tout ce C* reste vrai, bien entendu, pour une
compression, en inversant les signes. Si nous
cOnsidérons un cycle de Carnot théorique, il
est resente par le diagramme entropique
sous la forme simple d'un rectangle ABCD, où
AB represente une détente isotherme, BC une
d6tente adiabatique (autrement dit : isentro-
Dlque), CD une compression isotherme, et DA
-. - Uiagramme entropique du cycle de Carnot.
cOlnpression adiabatique. La quantité de
Valeur four1116 au cycle (source chaude) a pour
Mesure IV lr8 rectangle MABN. -La quantité
de chaleur évacuée (source froide) a pour me-
sur l'aire MDCN. L'aire ABCD représente la
L'aire ABCD représente la
^Uantité d c v. aleur transformée en travail mé-
CaniqUe Q a bien, pour le rendement ther-
Ique, la valeur donnée par la formule connue:
Cas de la realier Un cycle de Carnot dans le
eas dè Ia, urbine a combustion interne à flux
eontilll, 1 il n y a Pas de difficulté en ce qui
et Co l'ne les côtés BC et DA du cycle (détente
COlllprssin adiabatiques). Pour obtenir la
CO respi,,,, lsotherme CD, il suffit d'intercaler
Slleee: flgerants (radiateurs) entre les étages
Sllccessifs df co^1Pression, de manière à éva-
e er' fur t àrnesure, la chaleur dégagée
par la jUl e a mesure, la chaleur dégagée
par la compression. Pour la détente iso-
entre 1 AB t' on fera l'inverse, c'est-à-dire que,
eiitre eSetages de détente, on réchauffera l'air
en y faisant brûler (sous pression constante) de
l'huile lourde, par exemple, dans des chambres
de combustion prévues à cet effet, de manière
à compenser chaque fois la chute de tempéra-
ture produite par la détente. Le diagramme ne
sera pas une figure à côtés rectilignes : Au lieu
des droites AB et CD, on aura des lignes en
dents de scie, composées de segments d'iso-
bares (côté incliné des dents) et de segments
d'adiabatiques (côté vertical). Les isothermes
du cycle théorique sont donc remplacées par
des lignes dentelées que l'on peut appeler para-
isothermes. Pour la détermination du ren-
dement thermique, on peut prendre, sans
commettre d'erreur appréciable, l'ordonnée
moyenne de ces lignes en dents de scie et ap-
pliquer la formule comme au cyclé rectangu-
laire délimité ainsi par des droites.
FIG. 3. — Cycle équivalent au cycle de Carnot,
avec détente et compression para-isotlterme.
En supposant, par exemple, que la tempéra-
ture moyenne de l'apport de chaleur pendant
la détente para-isotherme soit de 427°, c'est-à-
dire 700° absolus, et la température moyenne
de la compression para-isotherme soit de 77°
(350° k), le rendement thermique serait de 0,50,
correspondant à une consommation par cheval-
heure de 1.270 calories, soit environ 120 gr.
d'huile lourde à 10.500 cal/kg. Il s'agit là, bien
entendu, d'un rendement théorique, pour un
fonctionnement sans aucune perte. Ces chiffres
montrent cependant que le principe même de
la turbine à combustion interne ne conduit nul-
lement à des températures très élevées.
On admet souvent que le cycle de Carnot
est celui qui donne le rendement thermique
maximum, pour des limites de température
données. En fait, il n'en est rien. La fig. 4 re-
présente un cycle avec échange de chaleur. Il
est limité latéralement par des arcs d'isobares
(courbes à pression constante) et non par des
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