Titre : Comptes rendus de l'Académie des sciences. Série 1, Mathématique
Auteur : Académie des sciences (France). Auteur du texte
Éditeur : Elsevier (Paris)
Éditeur : Centrale des revuesCentrale des revues (Montrouge)
Éditeur : ElsevierElsevier (Paris)
Date d'édition : 1987-11-14
Notice du catalogue : http://catalogue.bnf.fr/ark:/12148/cb34394200t
Type : texte texte
Type : publication en série imprimée publication en série imprimée
Langue : français
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Description : 14 novembre 1987 14 novembre 1987
Description : 1987/11/14 (SER1,T305,N15). 1987/11/14 (SER1,T305,N15).
Droits : Consultable en ligne
Identifiant : ark:/12148/bpt6k5496921k
Source : Archives de l'Académie des sciences, 2008-94315
Conservation numérique : Bibliothèque nationale de France
Date de mise en ligne : 01/12/2010
- Aller à la page de la table des matièresI
- CONTENTS 1987 - VOLUME 305 - SECTION I - N° 15
- .......... Page(s) .......... 665
- .......... Page(s) .......... 665
- We denote the binary predicate of coprimeness (x y meaning that x and y are coprime), and S the successor function (S, ). We show that there are (S, -definable functions f and g from N into the set of primes, such that if it is possible to (S, )-define for one among the f' s or the g' s, and for every positive integer x the sum x+f' (x) or the product xg (x), then the first order arithmetic is (S, )-definable.
- .......... Page(s) .......... 669
- .......... Page(s) .......... 669
- We compare the weak solution (
, h) of the Stefan problem in some annular domain , with the weak solution (, H) of the "symmetrized" problem, in , where is a symmetrical annulus having the same measure as
. For the one-phase Stefan problem - when - we show, in particular, that the "volume of ice" (mes ) remains greatest in spherical symmetry (with initial data decreasing along the radii).
- .......... Page(s) .......... 673
- We give a course of spectral results related to the positiveness of the transport semigroup. Necessary conditions and sufficient ones for the existence of eigenvalues are given. We present a new approach to the irreducibility of the transport semigroup. We exploit a result by I. Marek [1] to obtain strict monotonicity properties of the principal eigenvalue with respect to the different parameters of the transport equation.
- .......... Page(s) .......... 685
- .......... Page(s) .......... 685
- Two linear torsionless connections and D are naturally given on certain differentiable hypersurfaces ME of a reflexive Banach space E.
- The definition of these connections is based on the existence of a field P: ML (E; E) of "projections of minimal distance" as well as on the associated field N of "unit normals of Birkhoff-James", with Ker ().
- .......... Page(s) .......... 689
- .......... Page(s) .......... 689
- Frostman's theorem for trees and modulus [1] is applied to ultrametric Cantor sets and in general to regular Cantor sets. We get, for these sets, equality for the different dimensions usually considered.
- In this context we introduce the notion of presentation of a Cantor set. It is given by a tree and a modulus. Two examples enlightens the usefulness of this notion.
- .......... Page(s) .......... 693
- .......... Page(s) .......... 693
- Let B(x), , be a three parameters Levy Brownian motion. Denote by L(H+), L(H-) the closed subspaces of L2 spanned respectively by and .
- We prove that conditional on the processes B(x), and B(y), are independent and identical in law, moreover the associated covariance function coïncides with the Green function of the second kind for the bilaplacian defined on . Some consequences of this result are mentionned.
- .......... Page(s) .......... 697
- .......... Page(s) .......... 697
- To avoid any numerical locking in the finite element approximation of viscoelastic flow problems, we propose a three-field finite element approximation of this problem. This approximation, which involves velocities, stresses, and pressures is proved to converge for all times.
- .......... Page(s) .......... 701
- .......... Page(s) .......... 701
- We present a relaxed version of incompressible Euler equations, that permit foliated flows involving two velocities. These relaxed equations allow a two-phase evolution of some vortex sheets, as an alternative to discontinuous solutions of Euler equations.
- COMPTES RENDUS DE L'ACADEMIE DES SCIENCES MATHEMATIQUE 1987 - Tome 305 - Série I - n° 15
C. R. Acad. Sci. Paris, t. 305, Série I, p. 677-680, 1987 677
Équations aux dérivées partielles/Pam'a/ Differential Equations
Problèmes aux limites pour des systèmes hyperboliques non
linéaires de deux équations à une dimension d'espace
Assia BENABDALLAH et Denis SERRE
Résumé — Pour un système hyperbolique de lois de conservation, on étudie deux types de
conditions aux limites, l'une provenant de la méthode de viscosité, l'autre de la résolution du
problème de Riemann.
Boundary conditions for nonlinear 2x2 hyperbolic Systems of conservation laws
Abstract — We study two types of boundary conditions for hyperbolic Systems of conservation laws.
The first one cornes from the viscosity method, the second from the resolution ofthe Riemann problem.
On s'intéresse au problème de Cauchy dans un intervalle borné, avec conditions aux
limites :
où U est un vecteur de R" et U0 est donné. Si on se donne aussi le point Ul5 on obtient
en général un problème mal posé, dès que l'une des vitesses caractéristiques du système
est négative. On doit donc retenir une condition plus large, de la forme Uj appartient à
C. Pour certains ensembles convenables C, on peut espérer que (1.1)-(1.3) soit un
problème bien posé. On connaît essentiellement deux méthodes pour construire de tels
ensembles. Chacune utilise un concept bien connu de la théorie des systèmes hyperboliques
de lois de conservations: l'approximation de (1.1)-(1.3) par un système parabolique
avec une condition de Dirichlet U2 au bord, ou bien la possibilité de joindre Vl à U2
par un « demi-problème de Riemann » dans le quadrant x négatif, t positif.
1. La première méthode a été introduite dans [1] pour le cas scalaire, et elle a été
abordée pour les systèmes dans [2]. La condition aux limites est obtenue de manière
implicite à l'aide des entropies r|(U) du système (1.1), (1.2) et de leurs flux q(U); elle
s'écrit : « pour toute entropie r|(U) convexe, minimale en U2 on a : ç(U1)^q(U2) ».
Comme le remarquent Dubois et Le Floch [3], cette condition s'écrit aussi : « pour
toute entropie ri convexe :
Cette façon d'écrire la condition aux limites est en fait abusive en l'état de nos
connaissances. En effet, l'inéquation d'entropie permet de considérer la trace de q(U)
sur la frontière (x = 0), de même que (1.1) permet de considérer les traces de F; mais en
l'absence de régularité, on ne peut écrire Txq(V) = q(TrU) puisque l'existence de la trace
de U n'est pas connue. Cette remarque ne touche pas seulement la méthode d'approxima-
tion parabolique, mais bien le problème du choix de la condition aux limites (1.3) : il
faut d'abord savoir quelles sont les quantités qui possèdent une trace.
2. La deuxième méthode reste imparfaite pour la même raison; elle a été développée
dans [3]; l'idée provient de la mise en oeuvre d'un schéma numérique dans lequel on résoud
Note présentée par Jacques-Louis LIONS.
0249-6291/87/03050677 $ 2.00 © Académie des Sciences
Équations aux dérivées partielles/Pam'a/ Differential Equations
Problèmes aux limites pour des systèmes hyperboliques non
linéaires de deux équations à une dimension d'espace
Assia BENABDALLAH et Denis SERRE
Résumé — Pour un système hyperbolique de lois de conservation, on étudie deux types de
conditions aux limites, l'une provenant de la méthode de viscosité, l'autre de la résolution du
problème de Riemann.
Boundary conditions for nonlinear 2x2 hyperbolic Systems of conservation laws
Abstract — We study two types of boundary conditions for hyperbolic Systems of conservation laws.
The first one cornes from the viscosity method, the second from the resolution ofthe Riemann problem.
On s'intéresse au problème de Cauchy dans un intervalle borné, avec conditions aux
limites :
où U est un vecteur de R" et U0 est donné. Si on se donne aussi le point Ul5 on obtient
en général un problème mal posé, dès que l'une des vitesses caractéristiques du système
est négative. On doit donc retenir une condition plus large, de la forme Uj appartient à
C. Pour certains ensembles convenables C, on peut espérer que (1.1)-(1.3) soit un
problème bien posé. On connaît essentiellement deux méthodes pour construire de tels
ensembles. Chacune utilise un concept bien connu de la théorie des systèmes hyperboliques
de lois de conservations: l'approximation de (1.1)-(1.3) par un système parabolique
avec une condition de Dirichlet U2 au bord, ou bien la possibilité de joindre Vl à U2
par un « demi-problème de Riemann » dans le quadrant x négatif, t positif.
1. La première méthode a été introduite dans [1] pour le cas scalaire, et elle a été
abordée pour les systèmes dans [2]. La condition aux limites est obtenue de manière
implicite à l'aide des entropies r|(U) du système (1.1), (1.2) et de leurs flux q(U); elle
s'écrit : « pour toute entropie r|(U) convexe, minimale en U2 on a : ç(U1)^q(U2) ».
Comme le remarquent Dubois et Le Floch [3], cette condition s'écrit aussi : « pour
toute entropie ri convexe :
Cette façon d'écrire la condition aux limites est en fait abusive en l'état de nos
connaissances. En effet, l'inéquation d'entropie permet de considérer la trace de q(U)
sur la frontière (x = 0), de même que (1.1) permet de considérer les traces de F; mais en
l'absence de régularité, on ne peut écrire Txq(V) = q(TrU) puisque l'existence de la trace
de U n'est pas connue. Cette remarque ne touche pas seulement la méthode d'approxima-
tion parabolique, mais bien le problème du choix de la condition aux limites (1.3) : il
faut d'abord savoir quelles sont les quantités qui possèdent une trace.
2. La deuxième méthode reste imparfaite pour la même raison; elle a été développée
dans [3]; l'idée provient de la mise en oeuvre d'un schéma numérique dans lequel on résoud
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