Titre : Comptes rendus de l'Académie des sciences. Série 1, Mathématique
Auteur : Académie des sciences (France). Auteur du texte
Éditeur : Elsevier (Paris)
Éditeur : Centrale des revuesCentrale des revues (Montrouge)
Éditeur : ElsevierElsevier (Paris)
Date d'édition : 1987-10-10
Notice du catalogue : http://catalogue.bnf.fr/ark:/12148/cb34394200t
Type : texte texte
Type : publication en série imprimée publication en série imprimée
Langue : français
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Description : 10 octobre 1987 10 octobre 1987
Description : 1987/10/10 (SER1,T305,N11). 1987/10/10 (SER1,T305,N11).
Droits : Consultable en ligne
Identifiant : ark:/12148/bpt6k5494307m
Source : Archives de l'Académie des sciences, 2008-94315
Conservation numérique : Bibliothèque nationale de France
Date de mise en ligne : 01/12/2010
- Aller à la page de la table des matièresI
- CONTENTS 1987 - VOLUME 305 - SECTION I - N° 11
- .......... Page(s) .......... 449
- .......... Page(s) .......... 449
- Fernandez and Hamilton have conjectured that if L is a regular curve in the sense of Ahlfors, U a simply connected domain of C, and f a conformal mapping from the unit disk onto U, then is bounded by a constant depending only on L. We prove that this conjecture is false for general regular sets but that it is true for curves in the case .
- An analysis of solutions with shock arising in elasticity and hydrodynamics models is given in this Note. These models have naturally a non-conservative form, as in the Hooke law in Eulerian coordinates. Up to now, any attempt to give them a conservative form has led to nonsense. The use of the multiplication of distributions allows to get conditions of the Rankine Hugoniot type, which rule the shock waves. We remark, by using this analysis, that the specific volume, the velocity and the pressure are moving in phase across a shock wave in hydrodynamics. By identifying the speed of the elastic and hydrodynamic shock waves, we get that the velocity and the strain also move in phase. These properties are needed to use performing numerical methods; they confirm some choices of numerical techniques found in elastoplastic codes for industrial applications.
- .......... Page(s) .......... 457
- We study some maximal functions on Lie groups of polynomial growth, and the atomic decomposition for Hardy spaces associated to heat semi-groups.
- .......... Page(s) .......... 461
- .......... Page(s) .......... 461
- Given a germ, at , of multiform function F with real positive exponents, we prove first that each connected component of the hypersurfaces of F in is obtained from a ringed neighbourhood of with cw-complexes of index greater than or equal to n-1. When F has "an isolated singularity" a counter-example shows that certain expected results cannot be obtained.
- .......... Page(s) .......... 465
- .......... Page(s) .......... 465
- We prove that the solution of a non linear Cauchy problem of order 2, where data have conormal singularities near a point, is smooth off the union of null bicharacteristic curves issued from that point.
- .......... Page(s) .......... 469
- We prove, for small initial data in , the existence and uniqueness of a global solution of a Dirac equation with cubic nonlinearity and zero mass.
- .......... Page(s) .......... 473
- We present a bootstrap argument that allows us to show that C2 solutions of Grad generalized differential equations in a bounded domain are , provided a lower bound on the modulus of the gradient can be obtained.
- .......... Page(s) .......... 477
- We obtain sufficient conditions of geometric mixing for law stationary processes in satisfying an equation: where is a polynomial application. To do this, we first prove a continuity theorem for the image of a measure by a polynomial application.
- .......... Page(s) .......... 485
- We use the Hermite's corrector formula for solving the systems of ordinary differential equations, in particular the Kepler's equations. By an analog method, we have an algorithm of fixed points.
- .......... Page(s) .......... 489
- .......... Page(s) .......... 489
- In this Note viscoelastic fluids which obey an Oldroyd type constitutive law with retardation time are considered. For the mixed Cauchy problem with homogeneous Dirichlet conditions, the local existence of smooth solutions is shown. Then a global existence result for solutions with small data is proved.
- We consider the Couette-Taylor problem at the neighbourhood of degenerated Hopf bifurcation, for which it is necessary to compute the seventh order terms in the normal form of the system on the center manifold. We describe a method which allows to compute these terms using symbolic calculus. So, we show the existence of new type of quasi-periodic flow, unfortunately unstable for the specified values of the parameters.
- .......... Page(s) .......... 497
- Our aim in this Note is to present some results concerning the interaction of small and large eddies in turbulent flows. We show that the amplitude of small structures decays exponentially to a small value and we infer from this a simplified interaction law of small and large eddies. Beside their intrinsic interest for the understanding of the physics of turbulence, these results lead to new numerical schemes which will be studied in a separate work.
- COMPTES RENDUS DE L'ACADEMIE DES SCIENCES
- .......... Page(s) .......... I
C. R. Acad. Sci. Paris, t. 305, Série I, p. 445-448,1987 445
Algèbres de Lie/Lie Algebras
Dimension de Krull de certaines algèbres enveloppantes
Patrice TAUVEL
Résumé — Soit g une algèbre de Lie. On montre que KdimU(g)=dimg si, et seulement si, g est
résoluble. On en déduit que, si g possède une sous-algèbre de Lévi isomorphe à si (2), alors
Kdim U (g) = dim g — 1.
Krall dimension of some enveloping algebras
Abstract — Let g te a Lie algébra and r its radical. We prove that KdimU(g) =dim g if and only
ifs=t, and that Kdim U (g) = dim g— 1 for g/r=sl(2).
1. INTRODUCTION. — Dans la suite, k est un corps algébriquement clos de caractéristique
nulle; toutes les algèbres de Lie considérées sont définies et de dimension finie sur k. Un
module M sur une algèbre enveloppante est un module à gauche. Sa dimension de Krull
(resp. sa dimension de Gelfand-Kirillov) est notée Kdim M [resp. d(M)]. On renvoie
à [1], [2] et [5] pour les concepts généraux utilisés.
- Soit g une algèbre de Lie. On ne connaît actuellement la valeur de Kdim U (g) que
dans les cas suivants :
- g est résoluble, et alors KdimTJ(g) = dimkg ([2], proposition 7.14).
- g = (sl(2))p, et alors Kdim U (g) =2p ([3], et [6] pour/?=l).
- g = sl(3), et alors Kdim U (g) = 5 [4].
On prouve ici que KdimU(g)=dimkg si, et seulement si, g est résoluble. On en
déduit que, si g possède une sous-algèbre de Lévi isomorphe à sl(2), alors
KdimU(g)=dimkg— 1. La preuve utilise les résultats et méthodes de [3] et [6].
2. QUELQUES LEMMES. — On a regroupé ici quelques résultats qui nous seront utiles
pour la suite. Dans ce paragraphe, g désigne une algèbre de Lie.
2.1. LEMME. — Soient Xek, e, f, \ u, v des éléments de g vérifiant les relations
suivantes :
Soit c=4ef+h2-2he\J(q). PourpelS*, on a :
Démonstration. — La formule est immédiate à vérifier pour p = 1. Supposons p> 1, et
le résultat établi pour les entiers strictement inférieurs à p. Alors (ad«)'(c) = 0 pour iïï3,
et (adu)2p-J(cp~ 1) = 0 pour 7=0,1. Par suite :
2.2. Dans la suite, nous noterons s=si(2). L'algèbre de Lie s possède une base (e, f, h)
telle que
Note présentée par Michel DUFLO.
0249-6291/87/03050445 S 2.00 © Académie des.Sciences
C. R., 1987, 2e Semestre (T. 305) Série 1-38
Algèbres de Lie/Lie Algebras
Dimension de Krull de certaines algèbres enveloppantes
Patrice TAUVEL
Résumé — Soit g une algèbre de Lie. On montre que KdimU(g)=dimg si, et seulement si, g est
résoluble. On en déduit que, si g possède une sous-algèbre de Lévi isomorphe à si (2), alors
Kdim U (g) = dim g — 1.
Krall dimension of some enveloping algebras
Abstract — Let g te a Lie algébra and r its radical. We prove that KdimU(g) =dim g if and only
ifs=t, and that Kdim U (g) = dim g— 1 for g/r=sl(2).
1. INTRODUCTION. — Dans la suite, k est un corps algébriquement clos de caractéristique
nulle; toutes les algèbres de Lie considérées sont définies et de dimension finie sur k. Un
module M sur une algèbre enveloppante est un module à gauche. Sa dimension de Krull
(resp. sa dimension de Gelfand-Kirillov) est notée Kdim M [resp. d(M)]. On renvoie
à [1], [2] et [5] pour les concepts généraux utilisés.
- Soit g une algèbre de Lie. On ne connaît actuellement la valeur de Kdim U (g) que
dans les cas suivants :
- g est résoluble, et alors KdimTJ(g) = dimkg ([2], proposition 7.14).
- g = (sl(2))p, et alors Kdim U (g) =2p ([3], et [6] pour/?=l).
- g = sl(3), et alors Kdim U (g) = 5 [4].
On prouve ici que KdimU(g)=dimkg si, et seulement si, g est résoluble. On en
déduit que, si g possède une sous-algèbre de Lévi isomorphe à sl(2), alors
KdimU(g)=dimkg— 1. La preuve utilise les résultats et méthodes de [3] et [6].
2. QUELQUES LEMMES. — On a regroupé ici quelques résultats qui nous seront utiles
pour la suite. Dans ce paragraphe, g désigne une algèbre de Lie.
2.1. LEMME. — Soient Xek, e, f, \ u, v des éléments de g vérifiant les relations
suivantes :
Soit c=4ef+h2-2he\J(q). PourpelS*, on a :
Démonstration. — La formule est immédiate à vérifier pour p = 1. Supposons p> 1, et
le résultat établi pour les entiers strictement inférieurs à p. Alors (ad«)'(c) = 0 pour iïï3,
et (adu)2p-J(cp~ 1) = 0 pour 7=0,1. Par suite :
2.2. Dans la suite, nous noterons s=si(2). L'algèbre de Lie s possède une base (e, f, h)
telle que
Note présentée par Michel DUFLO.
0249-6291/87/03050445 S 2.00 © Académie des.Sciences
C. R., 1987, 2e Semestre (T. 305) Série 1-38
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