Conservation numérique : Bibliothèque nationale de France
Date de mise en ligne : 15/10/2007
qui correspond à une suite infinie d'ondes de même hauteur qui s'avance le long du fil avec la vitesse •
m
» M. Poincaré a montré, comme les calculs de Hertz l'avaient d'ailleurs déjà fait, que cette vitesse est la même que la vitesse de propagation d'une perturbation électrique dans l'air (a), résultat récemment confirmé par les expériences de MM. Sarasin et de la Rive ( 3 ).
» Pourtant, la fonction n ainsi trouvée né^rendpas compte d'une perte, le long du conducteur, causée soit par la transformation d'énergie en cha- leur, soit par d'autres raisons quelconques.
» Examinons maintenant ce qui se passe à la surface du conducteur, en prenant comme point de départ les faits expérimentaux et en nous ap- (') Hertz, Ausbreitung der elektrischen Kraft, p. 166.
(2) Poincaré, Électricité et Optique, t. II, p. 194.
(3 SARASIN et DE LA RivE, Comptes rendus, 26 décembre 1892.
M. Hertz en donne la solution
(1)
données par le calcul pour des déplacements différents. Dans la nouvelle méthode dont je viens d'indiquer l'esprit, elle servira à déterminer d'une façon plus précise les courbes/(M, V) = o, dont on se contentait jusqu'ici de déterminer des points isolés. »
ÉLECTRICITÉ. Sur les ondes électriques dans des fils; la force électrique dans le voisinage du conducteur. Note de M. Birkeland, présentée par M. Poincaré.
« Dans une Note récente, j'ai communiqué quelques faits expérimen- taux sur la dépression des ondes dans des conducteurs minces et nous nous proposons ici de discuter ces résultats.
» D'après la théorie de Maxwell, nous savons que le champ autour d'un fil rectiligne est complètement défini par une intégrale fi de l'équation
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