Titre : Comptes rendus hebdomadaires des séances de l'Académie des sciences / publiés... par MM. les secrétaires perpétuels
Auteur : Académie des sciences (France). Auteur du texte
Éditeur : Bachelier (Paris)
Éditeur : Gauthier-VillarsGauthier-Villars (Paris)
Date d'édition : 1878-07-01
Notice du catalogue : http://catalogue.bnf.fr/ark:/12148/cb343481087
Type : texte texte
Type : publication en série imprimée publication en série imprimée
Langue : français
Format : Nombre total de vues : 454219 Nombre total de vues : 454219
Description : 01 juillet 1878 01 juillet 1878
Description : 1878/07/01 (T87)-1878/12/31. 1878/07/01 (T87)-1878/12/31.
Description : Collection numérique : Originaux conservés aux... Collection numérique : Originaux conservés aux archives de l'Académie des sciences
Description : Collection numérique : Collections de l’École... Collection numérique : Collections de l’École nationale des ponts et chaussées
Description : Collection numérique : Thématique :... Collection numérique : Thématique : mathématiques, mécanique, sciences naturelles
Droits : Consultable en ligne
Identifiant : ark:/12148/bpt6k3044x
Source : Bibliothèque nationale de France
Conservation numérique : Bibliothèque nationale de France
Date de mise en ligne : 15/10/2007
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MÉMOIRES LUS.
THERMODYNAMIQUE. – Mémoire sur une loi universelle relative à la dilatation
des corps; par M. M. Lévy.
(Commissaires: MM. Phillips, Resal, A. Cornu.)
« Entre le volume spécifique d'un corps, sa température et la pression
supposée normale et uniforme qu'il supporte à sa surface, il existe, comme
on sait, une relation qui permet d'exprimer l'une de ces trois quantités en
fonction des deux autres, par exemple la pression en fonction du volume
et de la température.
» Jusqu'ici, à ma connaissance du moins, la théorie n'a fourni aucune
indication sur la nature de cette relation et rien ne permet d'affirmer, avec
certitude, qu'elle ne puisse pas changer d'une manière quelconque lors-
qu'on passe d'un corps à un autre. Pour chaque corps, le physicien est
condamné à la demander de toutes pièces à l'expérience, ce qui exige, en
quelque sorte, un nombre oo d'observations.
» Je me propose de démontrer que cette relation est loin de pouvoir
être arbitraire; que la pression que supporte un corps quelconque ne peut être,
tant que ce corps ne changé pas d'état, qu'une fonction linéaire de sa tempéra-
ture; en d'autres termes et, sous forme physique, si l'on échauffe un corps,
quel qu'il soit, sous volume constant, la pression qu'il exerce sur les parois im-
mobiles de l'enceinte qui le renferme ne peut que croire, en toute rigueur, pro-
portionnellement à sa température.
» Je dis que cette proposition est un corollaire absolument rigoureux des
deux propositions fondamentales de laThéorie mécanique de la chaleur et
de cette hypothèse que les actions mutuelles des atomes des corps sont
dirigées suivant les lignes qui joignent leurs points d'application et ne dé-
pendent que des distances de ces points entre eux.
» Pour démontrer la loi énoncée, soit dQ la quantité de chaleur néces-
saire pour modifier infiniment peu le volume v, la pression p et la tempé-
rature T d'un corps sans qu'il change d'état. Le premier principe de la
Théorie mécanique de la chaleur fournit l'équation classique
A = g étant l'équivalent calorifique du travail, et U la fonction qu'on
appelle souvent la chaleur interne.
C. R., 1878, 2« Semestre. (T. LXXXVII, N» 13.) 61
MÉMOIRES LUS.
THERMODYNAMIQUE. – Mémoire sur une loi universelle relative à la dilatation
des corps; par M. M. Lévy.
(Commissaires: MM. Phillips, Resal, A. Cornu.)
« Entre le volume spécifique d'un corps, sa température et la pression
supposée normale et uniforme qu'il supporte à sa surface, il existe, comme
on sait, une relation qui permet d'exprimer l'une de ces trois quantités en
fonction des deux autres, par exemple la pression en fonction du volume
et de la température.
» Jusqu'ici, à ma connaissance du moins, la théorie n'a fourni aucune
indication sur la nature de cette relation et rien ne permet d'affirmer, avec
certitude, qu'elle ne puisse pas changer d'une manière quelconque lors-
qu'on passe d'un corps à un autre. Pour chaque corps, le physicien est
condamné à la demander de toutes pièces à l'expérience, ce qui exige, en
quelque sorte, un nombre oo d'observations.
» Je me propose de démontrer que cette relation est loin de pouvoir
être arbitraire; que la pression que supporte un corps quelconque ne peut être,
tant que ce corps ne changé pas d'état, qu'une fonction linéaire de sa tempéra-
ture; en d'autres termes et, sous forme physique, si l'on échauffe un corps,
quel qu'il soit, sous volume constant, la pression qu'il exerce sur les parois im-
mobiles de l'enceinte qui le renferme ne peut que croire, en toute rigueur, pro-
portionnellement à sa température.
» Je dis que cette proposition est un corollaire absolument rigoureux des
deux propositions fondamentales de laThéorie mécanique de la chaleur et
de cette hypothèse que les actions mutuelles des atomes des corps sont
dirigées suivant les lignes qui joignent leurs points d'application et ne dé-
pendent que des distances de ces points entre eux.
» Pour démontrer la loi énoncée, soit dQ la quantité de chaleur néces-
saire pour modifier infiniment peu le volume v, la pression p et la tempé-
rature T d'un corps sans qu'il change d'état. Le premier principe de la
Théorie mécanique de la chaleur fournit l'équation classique
A = g étant l'équivalent calorifique du travail, et U la fonction qu'on
appelle souvent la chaleur interne.
C. R., 1878, 2« Semestre. (T. LXXXVII, N» 13.) 61
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