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~&'7 v- ~<
50*
3. ~e~ relativistische Statik;
von jP
Wâhrend die Dynamik der Relativitâtstheorie durch die
grundIegendenArbeitenvonMinkowski~) und Planck2) weit-
gehend ausgebaut worden ist, hatte sicb das durch denTfëuton-
NobleschenVersuch~) auch praktisch wichtig gewordene Gebiet
der Statik bisher von theoretischer Seite keiner Beachtung zu
erfreuen. Erst ganz neuerdings ist die relativistische Statik
von Laue~) erortert worden; die in der vorliegenden Mit-
teilung entwickelte Auffassung ist von der Laueschen wesent-
lich verschieden und kann aïs Ergânzung derselben betrachtet
werden. Die statischen Gleichgewichtsbedingungen für einen
relativ zum betrachteten System beliebig bewegten Beobachter
sind in den §§ 2 und 3 formai abgeleitet, wahrend § 1 eine
physikalische Erkiârung dieser Verhaltnisse enthalt.
§ 1. Der gebroehene Hebel von Lewis und Tolman.
Wir knüpfen an ein von Lewis und Tolman~) an-
gegebenes Gedankenexperiment an. Es wird ein gebrochener
Hebel betrachtet, an dem zwei Erafte angreifen. Vom Stand-
punkt des mitbewegten Beobachters seien Arme und Krafte
gleich.
~=~ ~=~.
Es besteht also Gleichgewicht. Der Hebel werde nun
mit der Geschwindigkeit q in der Richtung x bewegt. Die
1) H. Minkowski, Gott. Nachr. p.l. 1907 (auch in Buchform,
Leipzig 1911).
2) M. PIanck, Ann. d. Phys. 26. p. 1. 1908.
3) Fr. Trouton and H. R. Noble, Proc. Roy. Soc. ':3. p. 132. 1903.
4) M. Laue, Ann. d. Phys. 35. p. 524. 1911; Das Reta.tivita.taprinzip,
Braunschweig 1911, p. 149 u. tt'.
5) G. N. Lewis and R. C. Tolman, Phil. Mag., Oktober 1909.
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3. ~e~ relativistische Statik;
von jP
Wâhrend die Dynamik der Relativitâtstheorie durch die
grundIegendenArbeitenvonMinkowski~) und Planck2) weit-
gehend ausgebaut worden ist, hatte sicb das durch denTfëuton-
NobleschenVersuch~) auch praktisch wichtig gewordene Gebiet
der Statik bisher von theoretischer Seite keiner Beachtung zu
erfreuen. Erst ganz neuerdings ist die relativistische Statik
von Laue~) erortert worden; die in der vorliegenden Mit-
teilung entwickelte Auffassung ist von der Laueschen wesent-
lich verschieden und kann aïs Ergânzung derselben betrachtet
werden. Die statischen Gleichgewichtsbedingungen für einen
relativ zum betrachteten System beliebig bewegten Beobachter
sind in den §§ 2 und 3 formai abgeleitet, wahrend § 1 eine
physikalische Erkiârung dieser Verhaltnisse enthalt.
§ 1. Der gebroehene Hebel von Lewis und Tolman.
Wir knüpfen an ein von Lewis und Tolman~) an-
gegebenes Gedankenexperiment an. Es wird ein gebrochener
Hebel betrachtet, an dem zwei Erafte angreifen. Vom Stand-
punkt des mitbewegten Beobachters seien Arme und Krafte
gleich.
~=~ ~=~.
Es besteht also Gleichgewicht. Der Hebel werde nun
mit der Geschwindigkeit q in der Richtung x bewegt. Die
1) H. Minkowski, Gott. Nachr. p.l. 1907 (auch in Buchform,
Leipzig 1911).
2) M. PIanck, Ann. d. Phys. 26. p. 1. 1908.
3) Fr. Trouton and H. R. Noble, Proc. Roy. Soc. ':3. p. 132. 1903.
4) M. Laue, Ann. d. Phys. 35. p. 524. 1911; Das Reta.tivita.taprinzip,
Braunschweig 1911, p. 149 u. tt'.
5) G. N. Lewis and R. C. Tolman, Phil. Mag., Oktober 1909.
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