qui représente une parabole parallèle au plan zy ayant pour paramètre dont l'axe est parallèle aux z et dont les coordonnées du sommet ont pour valeurs
Dans le cas où la vitesse de glissement ne varierait pas en grandeur, y étant alors nul, on aurait les équations
Lorsque la vitesse angulaire sera nulle, le lieu n'existera qu'autant que p sera nul lui-même; il coïncidera alors avec le plan zOx.
Supposons maintenant que le système se meuve parallèlement à un p)an on a p = o, /M == o, et le-lieu est un cylindre droit à base circulaire ou un. cercle dans le cas d'une figure plane mobile dans son plan.
On a donc en résumé ce théorème
THEOREME X.–1°. Le lieu g'eo/~e<r~Me efe~~oH!~ du .y~e/Me dont /'fi'cce/~<MM normale est nulle, est, dans-le cas général où le mouvement n'est pas parallèle à un plan, une parabole du second degré situee dans un plan parallèle à l'axe des vitesses et ~e~em~cM/tM're à la vitesse orthogonale, et dont l'axe de figure est perpendiculaire à ces deux droites. Cette parabole ye.re~KiT~ à l'axe instantané des vitesses et une droite parallèle à cet <M'e et contenue dans le plan perpendiculaire à la vitesse or<Ao~<z~e passant Bar le yne/p~e axe, lorsque la vitesse de glissement ne variera pas en g'rMMdeur. 2°. Lorsque la vitesse angulaire est nulle, le lieu est un plan paral~/e à l'axe instantané des vitesses et M la vitesse or~og'o/M~e/ /?MM' il faut pour cela que la t'~e~e de glissement ne i)ar{e pas eA< grandeur, autrement le lieu n'existe pas. 3°. Dans le cas d'un système invariable ~M! se meut