mais nous supposerons que le second terme de T soit cons~amment très-petit par rapport au premier; et après avoir substitué cette valeur de T dans les équations du mouvement, nous négligerons les termes qui dépendront à la fois de e et dey ou z. De cette manière, ces équations deviendront d_'g^~Zd'0 e ,l'yybz_d'y d_'Z-bzd~z z (
dt' dt' >~t2 = dx2~ dt' dx" > (5) en faisant pour abréger
Si l'on représente par g la gravité, par p lc poids de la corde entière, et, comme dans le n° 25, par ~i le poids qui a produit l'allongemetit oc, on aura
d'Oll l'on conclut
expression qui ne contient plus que les données les plus simples de chaque cas particulier.
(29) La solution du problème des cordes vibrantes est comprise dans les équations (5), auxquelles iI faut joindre les équations relaiives aux deux extrémités. Comme on les a supposées fixes et qu'on a pris l'une d'elles pour l'origine de la variable x, on aura