!tendons maintenant cette longueur infiniment petite et égale à ds, ce qui réduira I'intégrale~Xdna à un seul élément, et cette équation à
On trouvera de même ce que deviennent, dans cette hypothèse, les deux autres formules (5). Si l'on appelle p la densité de la matière de la corde au point M, l'élément de sa masse sera
dm~p~,ds;
et les trois équations (5) seront remplacées par celles-ci
Les forces X" YI, Z,. ayant été supposées nulles, les équations (4) du n° i o se réduiront à
Les trois cosinus c, c1cri, qu'elles contiennent appartiennent à une normale quelconque de la corde, menée par le point M; on a donc l'équation de condition