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Titre : Archives des sciences physiques et naturelles / par MM. de La Rive, Marignac et J. Pictet
Éditeur : A. Cherbuliez (Genève)
Éditeur : Bibliothèque universelle (Genève)
Date d'édition : 1846-1947
Contributeur : Pictet, François Jules. Rédacteur
Contributeur : Marignac, Charles (Jean-Charles Galissart de). Rédacteur
Contributeur : La Rive, Auguste de (1801-1873). Rédacteur
Type : texte,publication en série imprimée
Langue : Français
Format : application/pdf
Identifiant : ark:/12148/cb327013645/date
Identifiant : ISSN 03657116
Source : Bibliothèque nationale de France
Relation : http://catalogue.bnf.fr/ark:/12148/cb327013645
Description : Etat de collection : 1878 (PERIODE3,T1)-1924 (PERIODE5,T6)
Provenance : bnf.fr
Date de mise en ligne : 10/01/2009
1907 (PERIODE4,T23).
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LES POTENTIELS RETARDÉS TRANSFORMES.
électromagnétique d'un électron en mouvement uni-
forme s'accordent avec celles dérivées des formules 1)
et 2) et que ces valeurs tiennent pour toute vitesse
moindre que celle de la lumière. Donc ces résultats
finaux de Wiechert sont corrects.
Les potentiels retardés simplifiés
La question qui s'impose maintenant est celle de la
simplification des potentiels retardés. La difficulté dans
l'évaluation des intégrales provient de la circonstance
que les éléments de l'espace dr c'est-à-dire de
l'éther en repos – d'après la dérivation sont fixes tan-
dis que les éléments de volume drs du corps électrisé
sont mobiles.
Evidemment une grande simplification résulterait
d'une transformation des intégrales de Lorentz en inté-
grales à étendre sur le volume du corps chargé en
mouvement.
Pour atteindre ce but, nous, rappelons d'abord que
les éléments chargés de l'espace émettent leurs contri-
butions au potentiel en P, successivement, au fur et à
mesure de leurs distances efficaces. Pour exprimer cela
nous nous souvenons qu'une variation du temps en un
point fixe de l'éther est déterminée par une différencia-
tion suivant l0 tandis qu'une variation par rapport au
corps mouvant est caractérisée par une différenciation
suivant (.
Considérons donc une charge élémentaire qui tra-
verse un point de l'espace dans un élément de temps.
D'une part. exprimant cette charge en fonction de t et
de lt, on trouve aisément
(5a) Pt m dT dt0
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