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Titre : Archives des sciences physiques et naturelles / par MM. de La Rive, Marignac et J. Pictet
Éditeur : A. Cherbuliez (Genève)
Éditeur : Bibliothèque universelleBibliothèque universelle (Genève)
Date d'édition : 1907
Contributeur : Pictet, François-Jules (1809-1872). Rédacteur
Contributeur : Galissard de Marignac, Jean-Charles (1817-1894). Rédacteur
Contributeur : La Rive, Auguste de (1801-1873). Rédacteur
Notice du catalogue : http://catalogue.bnf.fr/ark:/12148/cb327013645
Notice du catalogue : https://gallica.bnf.fr/ark:/12148/cb327013645/date
Type : texte
Type : publication en série imprimée
Langue : français
Format : Nombre total de vues : 54236
Description : 1907
Description : 1907 (PERIODE4,T23).
Description : Collection numérique : Bibliothèque Francophone Numérique
Description : Collection numérique : Zone géographique : Europe
Description : Collection numérique : Thème : Les échanges
Droits : Consultable en ligne
Droits : Public domain
Identifiant : ark:/12148/bpt6k299127p
Source : Bibliothèque nationale de France
Conservation numérique : Bibliothèque nationale de France
Date de mise en ligne : 02/10/2008
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électromagnétique d'un électron en mouvement uniforme s'accordent avec celles dérivées des formules 1) et 2) et que ces valeurs tiennent pour toute vitesse moindre que celle de la lumière. Donc ces résultats finaux de Wiechert sont corrects.
Les potentiels retardés simplifiés
La question qui s'impose maintenant est celle de la simplification des potentiels retardés. La difficulté dans l'évaluation des intégrales provient de la circonstance que les éléments de l'espace dr c'est-à-dire de l'éther en repos – d'après la dérivation sont fixes tandis que les éléments de volume drs du corps électrisé sont mobiles.
Evidemment une grande simplification résulterait d'une transformation des intégrales de Lorentz en intégrales à étendre sur le volume du corps chargé en mouvement.
Pour atteindre ce but, nous, rappelons d'abord que les éléments chargés de l'espace émettent leurs contributions au potentiel en P, successivement, au fur et à mesure de leurs distances efficaces. Pour exprimer cela nous nous souvenons qu'une variation du temps en un point fixe de l'éther est déterminée par une différenciation suivant l0 tandis qu'une variation par rapport au corps mouvant est caractérisée par une différenciation suivant (.
Considérons donc une charge élémentaire qui traverse un point de l'espace dans un élément de temps. D'une part. exprimant cette charge en fonction de t et de lt, on trouve aisément
(5a) Pt m dT dt0