Les formules (43a), et les propriétés qui s'en déduisent (n~ 99 à i05), s'appliquent au cas où e désigne un système rigide quelconque de courants fermés, par exemple au système de courants fermés moléculaires qui constitue, dans t hypothèse d'Ampère, un aimant doué d'un magnétisme rigide, placé dans un champ de force uniforme. Elles s'appliquent aussi à chaque molécule magnétique d'un aimant réel, quand on la suppose mobile autour du point M, lié invariablement a la molécule et a l'aimant, conformém<nt à la théorie de Webe! C'<?/CM~ de /a ~a/e bien définie 6~M potentiel, ~fM ~< (~ ~)< d'un coM/'o/i~/e/te /KMe/e~7 C~ a trois f//Mcy<.9/o/
~54. Le moment k~ l'axe et les cosinus directeurs de cet ax<\ 'y~, étant dé6ms par les formules (43~), en y accentuant toutes les lettres, et rdésignant la distance du point (.p,s) ~u coûtant s soient un pôle de soténoïde indéfjni, placé en ce point, et son potentiel au point (~ ~)du même courant. On a (4~)
Deux systèmes équivalents, dans un volume donné, ayant été définis (n° i46) ceux dont les potentiels ont une difÏercnce constante, en tous les points de ce volume, l'équation (~34) exprime que l'élément de solénoïde, dont l'axe et le moment k. sont définis par les formules (4~)t équivaut au courant fermé C' qui est infiniment petit et